居里溫度

    當(dāng)溫度高于居里溫度（Tc）時(shí)，壓電陶瓷處于順電相，自發(fā)極化和壓電性也隨之而消失。在居里溫度處，壓電陶瓷材料的許多物理性質(zhì)，如電容率、熱容量、線膨脹系數(shù)都將發(fā)生突變，因此，只要測(cè)定這種突變點(diǎn)對(duì)應(yīng)的溫度就能夠確定壓電陶瓷材料的居里溫度。

縱向壓電應(yīng)變常數(shù)（靜態(tài)）

    在沒(méi)有外電場(chǎng)的作用，滿足電學(xué)短路條件

強(qiáng)場(chǎng)介電

    壓電陶瓷材料的自由相對(duì)電容率和介電損耗角正切值與溫度、濕度、交變電場(chǎng)的頻率、場(chǎng)強(qiáng)和施加電壓時(shí)間有關(guān)，場(chǎng)強(qiáng)介電即是在強(qiáng)交變電場(chǎng)作用下的介電，一般指自由相對(duì)電容率和介電損耗角正切值。

熱釋電系數(shù)

    采用電荷積分法測(cè)量壓電陶瓷材料的熱釋電系數(shù)。該方法通過(guò)測(cè)量在電容器上積累的熱釋電電荷，測(cè)定剩余極化隨溫度的變化情況。

柱體縱向長(zhǎng)度伸縮振動(dòng)模式

    在縱向長(zhǎng)度伸縮振動(dòng)模式中，激勵(lì)電場(chǎng)平行于彈性波的傳播方向，彈性剛度（或柔順）常數(shù)與機(jī)電耦合效應(yīng)相關(guān)。

圓片厚度伸縮振動(dòng)模式

    在電學(xué)短路條件下，自由振動(dòng)的全電極壓電試樣圓片厚度伸縮振動(dòng)模式的頻率按tanx=x/kt2公式計(jì)算。Kt—厚度伸縮振動(dòng)機(jī)電耦合系數(shù)，X—歸一化頻率的數(shù)值。

長(zhǎng)方片厚度切變振動(dòng)模式

    厚度切變振動(dòng)如圖，試樣沿1方向極化，沿3方向施加激勵(lì)電場(chǎng)，則在1,3面上產(chǎn)生剪切力如圖a，使1,3面產(chǎn)生切變?nèi)鐖Db，當(dāng)電場(chǎng)反向時(shí)，則1,3面產(chǎn)生反向切變?nèi)鐖Dc。在交變電場(chǎng)激勵(lì)下，試樣產(chǎn)生質(zhì)點(diǎn)位移沿1方向的切變振動(dòng)，波的傳播方向沿3方向，故切變波為橫波。

特性頻率和動(dòng)態(tài)電阻的傳輸線路法測(cè)試

    用傳輸線路法測(cè)試柱體縱向長(zhǎng)度伸縮振動(dòng)模式、圓片厚度伸縮振動(dòng)模式和長(zhǎng)方片厚度切變振動(dòng)模式下的特征頻率和動(dòng)態(tài)電阻按規(guī)定進(jìn)行。